Рассмотрим рис.5.4.1. В результате действия на поток внешних сил на выделенном участке происходит изменение импульса K, равное: (5.4.1) рис 5.4.1 Рассмотрим теперь поток жидкости набегающей на преграду н разветвляющийся на два рукава (рис.5.4.2): рис 5.4.2 Пусть массовый расход в неразветвленной части равен m0, а скорость в этом сечении равна V0. Попадая на преграду, поток изменяет импульс в результата действия сил со стороны преграды, выделим сечения в рукавах разветвленной части потока в которых массовые расходы равны, соответственно m1 и m2 , скорости V1 и V2, причем векторы скоростей образуют углы 1 и 2 с направлением скорости в неразветвленной части потока. Сила R действующая со стороны преграды на поток, образует угол R с вектором скорости V0. По (5.4.1) изменение импульса потока равно в единицу времени равно: (5.4.2)

откуда сила:

(5.4.3)

В случае симметричной преграды массовые расходы в рукавах разветвленной части одинаковы и равны:

(5.4.4)

Скорость жидкости в рукавах в этом случае равна скорости в неразветвленной части, а углы ₂=₁=

Реакция преграды направлена противоположно потоку (_R=).Следовательно:

(5.4.5)

Как видно из этого результата, максимальной реакция преграды будет в том случае, если скорости в рукавах противоположны скорости в неразветвленной части потока (=). Тогда

(5.4.6)

Оделим участок струи жидкости (рис.5.4.3). Через левое сечение площади S₁ в участок трубки тока в единицу времени втекает жидкость со скоростью v₁ , принимаемой одинаковой по сечению. Массовый расход жидкости в этом сечении равен:

(5.4.7)

Аналогично массовый расход для правого сечения равен:

(5.4.8)

рис 5.4.3

Для того, чтобы в выделенном участке трубки тока не происходило накопление жидкости или, наоборот, уменьшение массы, массовые расходы в левом и правом сечениях должны быть равны. Такой вывод можно сделать для любого другого сечения, т.е.:

(5.4.9)

Это и есть уравнение неразрывности струи жидкости. В случае несжимаемой жидкости:

(5.4.10)